能带理论
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在固体金属内部构成其晶格结点上的粒子，是金属原子或正离子，由于金属原子的价电子的电离能较低，受外界环境的影响 ( 包括热效应等 ) ，价电子可脱离原子，且不固定在某一离子附近，而可在晶格中自由运动，常称它们为自由电子。正是这些自由电子将金属原子及离子联系在一起，形成了金属整体。这种作用力称为金属键。当然固体金属也可视为等径圆球的金属原子 ( 离子 ) 紧密堆积成晶体。这时原子的配位数可高达 8 至 12 。金属中为数不多的价电子不足以形成如此多的共价键。这些价电子只能为整个金属晶格所共有。所以金属键不同于离子键；也不同于共享电子局限在两个原子间的那种共价键 ( 定域键 ) 。广义地说，金属键属于离域键，即共享电子分布在多个原子间的一种键，但它是一种特殊的离域键，既无方向性，也无饱和性。
为阐明金属键的特性，化学家们在 MO 理论的基础上，提出了能带理论。现仅以金属 Li 为例定性讨论 。
Li 原子核外电子为 1s 2 2s 1 。两个 Li 互相靠近形成 Li 2 分子。按照 MO 理论， Li 分子应有四个 MO 。其中 ( σ 1s ) 2 与 ( σ 1s
是空着的 (LUMO) 。参与成键的 Li 原子越多，由于晶格结点上不同距离的 Li 核对它们的价电子有不同程度的作用力，导致电子能级发生分裂，而且能级差也越来越小，能级越来越密，最终形成一个几乎是连成一片的且具有一定的上、下限的能级，这就是能带。对于 N 个 Li 原子的体系，由于 1s 与 2s 之间能量差异较大，便出现了两条互不重叠或交盖的能带。
一片，全部充满电子，形成的能带称为满带。由
则空着。这种具有未被占满的 MO 的能带由于电子很容易从占有 MO 激发进入空的 MO ，故而使 Li 呈现良好的导电性能。此种能带称为导带。在满带与导带之间不再存在任何能级，是电子禁止区，称为禁带。电子不易从满带逾越此空隙区进入导带。显然，原子在形成简单分子时，便形成了分立的分子轨道，当原子形成晶体时，便形成了分立的能带。
不同的金属，由于构成它的原子有不同的价轨道和不同的原子间距， 
能带 ( 空带 ) 部分叠合，构成了一个未满的导带，因而容易导电，呈现金属性。由此看来，只要存在着未充满的导带 ( 不管它本身是未充满的能带，还是由于空带—满带相互交盖而形成的未充满的能带 ) 在外电场作用下便会形成电子定向流动，从而使材料呈导电性。当升温时，晶格上的原子 ( 离子 ) 振动加剧，电子运动受阻，导电能力降低。离域的电子的运动又可传递热端的振动能使金属具有良传热性。共享电子的“胶合”作用，使金属在受外力作用晶体正离子滑移时不致断裂，呈现良好延展性和可塑性。这与离子型晶体的脆性与易碎裂成为鲜明的对比。此外，金属中的离域电子容易吸收并重新发射很宽波长范围的光，使它不透明并具有金属光泽。
固体材料中全空的导带称为空带。当满带与空带之间的禁带宽达 5 ～ 7eV 时，电子难以借热运动等跃过禁带进入空带，因此是绝缘体，如金刚石的禁带宽达 5.3eV 。但当禁带宽度在 1eV(1.602 × 10 -19 J 或 96.48kJ · mol -1 ) 上下，便属于半导体材料。典型的半导体 Si 禁带为 1.12eV ； Ge 为 0.67eV 。
